Date post: | 05-Apr-2015 |
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Simulationen des Photo-Injektors für FEL
M.Krasilnikov, DESY
2
Überblick:
• Motivation– Warum FEL– SASE FEL. Warum Photo-Injektor
• Prinzip des Photo-Injektors
• Simulationen des Photo-Injektors– HF-Komponenten– Statische Magnetfelder– Strahldynamik– Strahldynamik+– Simulationen++
3
Warum FEL? FEL Anwendungen
• Strahlung (Licht) ist ein wichtiges Werkzeug zur Beobachtung der Natur.
• Immer kleinere Strukturen benötigen immer kürzere Wellenlängen.
• Hohe Intensitäten erlauben die Beobachtung „extremer“ Vorgänge.
• Kohärenz: Holographische Bilder, räumliche Auflösung
• Die Beobachtung schneller Abläufe erfordert kurze Pulse.
FEL
Freie-Elektronen-Laser (Free-Electron-Laser)
4
Strahlparameter
• Bunchladung (Strom)
Bunch=Elektronenpacket
• Energie und Energiebreite
• Strahlgrösse und Divergenz
• EmittanzMaß für die Güte des Strahls. Kleiner Emittanz = bessere Strahl!
][],[ kAInCQNe
c
vmcE
,
1
1,
2
2
2~ x2x
][],[ keVEMeVE
][],[ mradXmmX rmsrms
][ mradmmXX rmsrms
5
-2 -1 0 1 2-30
-20
-10
0
10
20
30
x
px
Emittanz
][,222 mradmmxxxxnx (rms) Emittanz Normierte
),,,,,(6 ImpulsennKoordinate
sfunktionVerteilung zyx pppzyx xpx x ,2
2x
2xxx ~
Trans. Phasenraum
6
FEL. Warum Photo-Injektor?
FEL
Freie-Elektronen-Laser (Free-Electron-Laser)
][][934.0
12
)1(2
2
TBcmK
K
rmsu
ur
A
3/2
6/52/1
r
uAg I
IL
u
gL
7
D.T. Attwood et al,AIP Conf. Proc. 118, eds J.M.J. Madey and C. Pellegrini
(AIP, New York, 1983), p. 93
Clean Al in UHV
Dielectric multi-layersMgF on Al
2
SiC
Os, Ir,Pt, Au
multi-layers
cristals
measuredmulti-layers
nor
mal
inci
de
nce
refle
cta
nce
100 10 1 0.1
10 100 1000 10 000
wavelength (nm)
photon energy (eV)
1.0
0.8
0.6
0.4
0.2
0.0
Aber!
+Stabilität Anforderungen!
Oszillator FEL
SN
SN
SN u
NS
NS
NS
N
gun
LINAC
Wir brauchen:• etwas ohne Spiegel• etwas ohne einen Input Laser
Nutze die spontane Synchrotronstrahlung des Undulators
Verstärke sie in einem einzigen Durchgang
SASE (Self Amplifying Spontaneous Emission)
8
SASE
• Strahlqualität; d.h. Elektronendichte– Spitzenstrom (~kA)– Extrem kurze Bunche (~100 fs)– Strahlquerschnitt und –divergenz (Emittanz ~1 mm mrad)– Energiebreite ( )
Das SASE Prinzip stellt extreme Anforderungen an den Elektronenstrahl
•Stabilität–Energie bzw. Laserwellenlänge ( )
–Strahllage (FEL-Prozess, Laserstrahltransport)E
E
2
Beim LINAC werden die Grundlagen für die Strahlqualität am Anfang gelegt. Danach kann man alles nur noch schlechter machen!
extreme Anforderungen an den Photo-Injektor
410~/ EE
9
Photo-Injector Schema
Laser
RF gun
4 - 5 MeV
130 - 150 MeV
bunch compressor
Superconducting TESLA module (ACC1)
3rd harmonic cavity diagnostic section
12 MV/m > 20 MV/m
Photo-Injektor Teststand in Zeuthen (PITZ)
10
Photo-Injektor (PITZ)
11
Photo-Injektor: RF Gun
12
Photo-Injektor
Hauptprinzip– Schnelle Beschleunigung -> RF Gun– Emittanz – Kompensierung -> Solenoid– Emittanz – Konservierung -> Booster– Strahlkomprimierung -> BC– Anpassung -> Quadrupole
Laser
RF gun4 - 5 MeV 130 - 150 MeV
bunch compressor
Superconducting TESLA module (ACC1)
3rd harmonic cavity ACC39 diagnostic section
12 MV/m > 20 MV/m
13
„Slice“ und projizierte Emittanz
x
px
px
x
B
In Solenoid magnetische FeldMit angepasste Gun-Parameter
Electronenbunch
px
x
Ohne Solenoid
Q~1nC => Raumladung!
z
14
Photo-Injektor Simulationen
0
2
4
6
8
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18z from cathode,m
XYrms, mm
Norm.emitXY / mm-mrad
Laser
RF gun4 - 5 MeV 130 - 150 MeV
bunch compressor
Superconducting TESLA module (ACC1)
3rd harmonic cavity ACC39 diagnostic section
12 MV/m > 20 MV/m
Reduce space charge effect
on the cathode
Flat-top longitudinal laser profile
20ps
Longitudinal phase space
correction applying 3rd
harmonic (3.9GHz) cavity
Longitudinal Phase Space
-5 -4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4 5
-150
-100
-50
0
50
100
z
pz
Longitudinal Phase Space
-5 -4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4 5
-5000
-4000
-3000
-2000
-1000
0
1000
2000
3000
4000
5000
z
pz
0
100
200
300
400
500
600
700
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18z from cathode,m
Ek, MeV
Long.emit / mm-keV
15
Laser
RF gun4 - 5 MeV 130 - 150 MeV
bunch compressor
Superconducting TESLA module (ACC1)
3rd harmonic cavity ACC39 diagnostic section
12 MV/m > 20 MV/m
Photo-Injektor Simulationen
Space charge compensating
scheme by applying solenoid field Emittance conservation
using booster with proper position and gradient - matching conditions:
03
2
I
I
w
0
2
4
6
8
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 z from cathode,m
Xrms, mm
EmX, mm mrad
Xrms, mm (no booster)
EmX, mm mrad (no booster)
16
Strahl Komprimierung (Chicane BC)
tail
z
pzhead
RF
13.6 m
1.7 – 5.4 deg
D1BC1
D2BC1 D3BC1
D4BC1
head particles, less energy
tail particles, more energy
3.6 m
15 - 21 deg
CSR!
130 MeV 350 MeV
17
Photo-Injektor Simulationen
Photo-Injektor Simulationen
Klassische Elektrodynamik
Hochfrequenz
HF-Komponenten
Magnetostatik
Magnete
Strahldynamik+
z.B. Wake-Felder, Impedanzen
Strahldynamik
18
Klassische ElektrodynamikMaxwell-Gleichungen
Lorentz-Kraft
“Bewegungsgleichung”
Die Materialgleichungen
02
mc
F
p
p
rctctd
d
Vlasov-Gleichung
BvEqF
19
Simulationen den HF Komponenten
• Gun Kavität• T- Kombiner• Koppler
(Dummykoppler)• …
20
Simulationen den HF Komponenten
•CST MicroWave Studio (MAFIA)
•SUPERFISH
•…
Solver
•Eigenmode
•Transient (TD)
•FD
ResonanzstrukturenKavitäten
WellenleiternAntennenKopplern
FIT = Finite-Integrations-Methode
21
FIT-Diskretisierung den Maxwell-Gleichungen
m
e
e
m
d( , ) ( , ) ( , )
d
d( , ) ( , ) ( , )
d
( , ) ( , )
( , ) ( , )
S C S S
S C S S
S V V
S V V
t t tt
t t tt
t t dV
t t dV
B R dS E R dR J R dS
D R dS H R dR J R dS
D R dS R
B R dS R
Maxwellsche Gleichungen in Integralform FIT = Finite-Integrations-MethodeFIT
Maxwellsche Gittergleichungen
m
e
d( ) ( ) ( )
d
d( ) ( ) ( )
d
t t tt
t t tt
S B curl R E S J
ε S E curl ν R B S J
Randbedingungen:
•Geschlossene
•Offene
•Periodische
•Spezielle( )nxE
( )nyE
( )nzB
( )nyB ( )n
zE
( )nxB
Diskretisierung des Raumesprimäre und duale Gitter
22
Beispiel: Gun-Kavität
0.000 0.2500.125
0.000
0.090
0.045
z / m
r / m
e -
9 cm
25 cm
HF E-Feld (E01- mode)
23
Magnetostatische Felder
• Solenoid• Quadrupole• Dipole• …
•CST EM Studio (MAFIA)
•POISSON SUPERFISH
•OPERA 3D
•…
24
Magnetostatische Felder PITZ Solenoides for L=276 mm with cathode at z=0 - 16 Jun 05 - MK -
N:\4GROUPS\ZN_PITZ\SIM\KRAS\FIELDS\SOL_PITZ\SF\SOLENOID1.AM 3-09-2006 17:14:04
0
10
20
30
40
50
60
0
10
20
30
40
50
60
-20 -10 0 10 20 30 40 50 60 70
PITZ Solenoid (POISSON SUPERFISH Simulation)
25
Strahldynamik
• Externe Feldern (HF, Magnete,…)• Raumladung (Coulomb, Kathode-Spiegelladung,…)
Lorentz-Kraft
Vlasov-Gleichung
BvEqF
Charakteristik
2// mcF
pd
p
rdctd
02
mc
F
p
p
rctctd
d
2mc
F
ctd
pd
p
ctd
rd
26
6D Phasenraum
-0.8 -0.6 -0.4 -0.2 0 0.2 0.4 0.6 0.8-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
x
y
-15 -10 -5 0 5 10 15-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
x
px
),,,,,(6 ImpulsennKoordinate
sfunktionVerteilung zyx pppzyx
y
x
xp
x
z
zpx
z
x
zp
xp
z
27
Strahldynamik
22)(
)(
RRp
RRppqF
Raumladungp
p
R
Gyx
z
V
rrG
eQF
2
2
Raumladung Routinen: + --
•Particle-In-Cell “Voll-Physik“ Tsim, Mem, Randbedingungen, numerische Instabilität
•LT-Poisson-LT-1 schnell, flexible . in ruhe System ≠ 0
•Direkt (Punkt-zu-Punkt) “Voll-Physik“ Tsim
•Modelle (analytische, halb-analytische)
sehr schnell Idealisierung
28
Strahldynamik Simulationen
• Externe Felder• Raumladung• Emission
Optimierung des XFEL Photo-Injectors. Ziel: Transversal Emittanz <1 mm mrad @ 1nC
Raumladung Routinen: Programmen
•Particle-In-Cell •Particle Studio, MAFIA, PARMELA
•LT-Poisson-LT-1 •ASTRA, GPT•Direkt (Punkt-zu-Punkt) GPT*•Modelle (analytische, halb-analytische)
HOMDYN
29
Cathode laser (XYrms, [Trms]) + gun parameters (RF Phase, Imain, [sol.pos])
[ ]
Optimierung des XFEL Photo-Injectors
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
0 2 4 6 8 10
Xrms
Xemit
0 2 4 6 8 10
0 step. “tune” the bunch charge: Qbunch->Q=1nC(@z=5cm)
Emission effects (SC, Schottky)
1 step. Run ASTRA till z=5mXrms,Xemit
Emittance (+slope)
Booster optimization(booster cavity z-position,
gradient and RF phase)Initial guess: booster
matching conditions
30
XFEL Photo-Injector Simulationen. Externe Felder
-0.04
-0.03
-0.02
-0.01
0
0.01
0.02
0 0.02 0.04 0.06 0.08 0.1
Main solenoid
Bucking solenoid
Superconducting TESLA module (ACC1)RF gun
-80
-60
-40
-20
0
20
40
60
80
0 2 4 6 8 10 12 14 16
RF Gun ACC1 1/2 ACC1 1/2
-0.25
-0.2
-0.15
-0.1
-0.05
0
0.05
0.1
0.15
0.2
0.25
0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1
z, m
Bz(
z,r=
0),
T
-80
-60
-40
-20
0
20
40
60
80
Main solenoid
Bucking solenoid
RF Gun
31
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
0 2 4 6 8 10 12 14z, m
mm
mra
d
Xemit (flat-top, Ek=0.55eV)case 1
Xemit (flat-top, Ek=1eV), case 2
Xemit (optimized ellipsoid,Ek=0.55eV), case 5
Xemit (ellipsoid, Ek=1.0eV),case 6
Xemit (ellipsoid, Ek=1.0eV,optimized), case 7
XFEL Photo-Injector Simulationen. Optimierung für elliptische und zylindrische Kathoden Laserpulsformen
Kathodenlaserpuls: elliptisch Vs. zylindrisch
0.4
0.6
0.8
1
1.2
1.4
1.6
0 2 4 6 8 10 12 14z, m
mm
mra
d
Emittanz in XFEL Photo-Injektor. ASTRA Simulationen
32
XFEL Photo-Injector Optimierung
Ladungsdichte und Slice-Emittanz innerhalb des Elektronenstrahls
-1.2
-1
-0.8
-0.6
-0.4
-0.2
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
1.2
1.4
1.6
1.8
-8 -7 -6 -5 -4 -3 -2 -1 0 1 2 3 4 5 6 7 8
z-<z>, mm
mm
mra
d
charge density (Ek=1.0eV,flat-top optimized,case 3), a.u.
charge density (Ek=1eV,ellipsoid, case 6 ),a.u.
charge density (ellipsoid,optimized, case 5), a.u.
Slice emittance (Ek=1.0eV,flat-top optimized,case 3)
slice emittance (Ek=1eV,ellipsoid ), case 6
slice emittance (Ek=1eV,ellipsoid, optimized ),case 7
Ek=0.55 eV 0.68 mm mrad 0.46 mm mrad
Ek=1.0 eV 0.77 mm mrad 0.50-0.57 mm mrad
33
Strahldynamik+ : Wake Fielder
Spiegel Ströme
Elektronen Bunch
Der Beschleuniger ist nach außen neutral.Spiegelströme kompensieren die Felder der beschleunigten Ladung
Diese Ladungen „erfahren“• Querschnittsänderungen• Oberflächenrauhigkeit• Oberflächenleitfähigkeit Diese Einflüsse werden zur Impedanz Z der Kammer (Widerstand) zusammen- gefaßt. Z x I gibt den Energieverlust des Strahls durch diese Effekte
34
YAG Screen DDC
Simulationen++
Strahlbasierte Justage des Hauptsolenoids (Beam-Based Alignment = BBA)
Simulationen Messungen Simulationen*
Hauptsolenoid
35
Strahlbasierte Justage des Hauptsolenoids
21
22
23
24
25
26
27
28
29 30 31 32 33 34 35 36
X_screen_DDC, mm
Y_
sc
ree
n_
DD
C,
mm
Elektronenstrahl an der Bildschirm DDC
Imain=400A
Imain=0A
elektrische Achse der Kavität ≠ magnetische Achse des Solenoids!
36
Strahlbasierte Justage des Hauptsolenoids
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
-6 -5 -4 -3 -2 -1 0 1x, mm
y, m
m
measurement:before BBA
simulation of themeasurement1
solenoid 1mm up,simulated
measured aftersolenoid 1mm up
Simulierte Solenoid
Achse
Simulierter Laserspot an der Kathode
37
Danke für Ihre Aufmerksamkeit!