Date post: | 05-Apr-2015 |
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Cours 3 : Premier Principe de la thermodynamique
1.1 Les 4 transformations de base
1.2 Le 1er Principe de la thermodynamique
1.3 Implications du 1er principe
1.4 Enthalpie
3.1 Les 4 transformations de base
Transformation « isobare » La pression du système reste constante lors de la transformation.
Transformation « isochore » Le volume du système reste constant lors de la transformation.
Transformation « isotherme » La température du système reste constante lors de la transformation.
Transformation « adiabatique » Aucune chaleur n’est échangée avec l’extérieur (transformation rapide et/ou calorifugée)
Les transformations réelles, généralement complexes, peuvent se décomposées en une succession de transformations élémentaires :
L’intérêt de ces transformations : Expression simple de W, ou de Q, ou de W+Q.
W = 0
Q = 0
3.2 Le 1er principe de la thermodynamique
1er principe : bilan énergétique U12 = W12 + Q12
Le 1er principe exprime la conservation de l’énergie : Une variation
d’énergie interne est due à une apparition de chaleur et/ou de travail.
W1 ou W2 n’a aucun sens (contrairement à W12) , W n’est pas une fonction d’état (un corps ne possède pas un travail). Idem pour la chaleur Q.
Remarque 1 : L’énergie interne U d’un système est une fonction d’état
U1 Énergie interne du système dans l’état 1
U2 Énergie interne du système dans l’état 2 U12 Variation
d’énergie interne
La variation d’une fonction d’état est indépendante du chemin suivi, elle ne dépend que de l’état initial et de l’état final
Fonctions d’état : T, m, V, nbre de moles, concentrations, …
3.2 Le 1er principe de la thermodynamique
Exercices 1 et 2
Remarque 2 : L’énergie interne U d’un système est une variable extensive
Variation d’énergie interne de deux corps A et B UA+B = UA + UB
Variables extensives (proportionnelles à la quantité de matière): m, V…
Variables intensives : P, T …
Remarques utiles pour les exercices :
Pour une transformation adiabatique (Q12= 0) , on aura toujours
Pour 2 transformations successives 1-2 puis 2-3 alors
U12 = W12
U13 = U12 + U23
Exercice 1 Chaleurs et travaux échangés avec l’extérieur
On effectue de 3 manières différentes, une compression qui amène du diazote N2 (~air) de l’état 1 à l’état 2.
État 1 : P1 = P0 = 1 bar et V1 = 3 V0
État 2 : P2 = 3 P0 et V2 = V0 = 1 litre
1. Représenter les 3 transformations en coordonnées de Clapeyron.
2. Sachant que U = CV T (gaz parfait) , calculer U (variation d’énergie interne entre les états 1 et 2).
3. Calculez les travaux échangés dans les 3 cas. Déduisez-en les chaleurs échangées : sont-elles reçues ou évacuées ?
La 1ère transformation est isochore puis isobare.
La 2ème transformation est isobare puis isochore.
La 3ème transformation est isotherme (PV = Cte).
1ère a (isochore puis isobare)
2ème b (isobare puis isochore)
3ème c (isotherme PV = Cte )
1.1
1.2 U ne dépend pas du chemin suivi, donc U peu être calculée sur l’isotherme
(c). U = 0 J
1.3
W1a2 = 600 J
W1b2 = 200 J
2
1
12 PdVW1c2 = 329 J
1er principe : U12 = W12 + Q12 Q12 = U12 - W12
Correction de l’exercice 1
- W1a2 = - 600 JQ1a2 =
- W1b2 = - 200 JQ1b2 =
- W1c2 = - 329 JQ1c2 =
Q 0
donc chaleurs évacuées
Pour un gaz parfait U = CV T et sur (c) T = 0 , on en déduit :
Exercice 2 Élévation de température
d’un tube de mercure retourné plusieurs fois
Un tube cylindrique de verre calorifugé a un diamètre D=3 cm, une hauteur H=1,1 m et contient une masse M=1 kg de mercure à la température T (masse volumique =13600kg.m-3, chaleur massique C = 138 J.kg-1 ).
Le tube étant vertical, on le retourne 50 fois et on constate que la température du mercure s’est élevée de T.
1. Calculez le travail développé par la masse M du mercure (on donne l’accélération due à la pesanteur g~9,81ms-2).
2. Calculez alors la variation d’énergie interne du mercure.
3. Calculez la variation de température T sachant que tout le travail a servi à échauffer le mercure.
Correction de l’exercice 2
W = M . g . (H – h) . 50
2.1 Travail
Calcul de h : M = . V
= . S . h
= . (D/2)2. h
donc 22
4
2
D
M
D
Mh
A.N.
Travail des forces de pesanteur
A.N. Travail des forces de pesanteur
W = 1 . 9,81 . (1,1 – 0,104) . 50
W = 489 J
mh 104,010.313600
1422
Correction de l’exercice 2
2.2 Variation d’énergie interne
Le travail des forces de pesanteur s’est transformé en chaleur grâce aux frottements (viscosité du mercure).
Attention : cette chaleur reçue par le mercure n’est pas une chaleur échangée avec l’extérieur (Q=0).
1er principe : U = W + Q
or le tube cylindrique est calorifugé : Q = 0
donc : U = W U = 489 J
2.3 Variation de température T
On a finalement W = Qfrottement = M . C . T
CM
WT KT 54,3
1381
489
A.N. ou °C
1.3 Implications du 1er principe
U12 = U2 - U1
Implication n°1 : évaluation de U12 pour une transformation compliquée
Utilisation du chemin C(succession de transformations élémentaires : isochore + isobare + isochore)
U1A2 = U1B2 = U2 - U1
Il n’est pas nécessaire de connaître
dans les détails une transformation compliquée,il suffit de connaître précisément
l’état initial et l’état final.
U1C2 = U2 - U1
La variable U est caractéristique de l’état du gaz, c’est une variable d’état, au même titre que P,V et T.
W et Q sont deux grandeurs dépendantes du chemin suivi
alors que leur somme W + Q est indépendante du chemin suivi,
W + Q = U12 ne dépend que des états final et initial.
CWC ,QC
1.3 Implications du 1er principe
Ucycle = 0
Importance des cycles : effectuer un cycle est le seul moyen d’avoir un fonctionnement périodique d’une machine.
Remarque : U = 0 pour les transformations cycliques et pour les transformations isolées (aucun échange avec l’extérieur)
Uisolé = 0
Un cycle est composée de 2 transformations au minimum
Ucycle = U1B2 + U2A1 = WB + QB + WA + QA = 0
Ucycle = Ufinal - Uinitial = U1 – U1 = 0
Implication n° 2
Exercice 3
Exercice 3 Puissance d’une turbine à vapeur
Le cycle décrit par M=1kg d’eau est le suivant
le générateur de vapeur (parois indéformables) fournit Qgén=2800kJ/kg de chaleur à l’eau qui se transforme alors en vapeur sous pression.
Une valve de sortie du générateur de vapeur s’ouvre, la vapeur entraîne alors une turbine calorifugée, fournissant ainsi un travail extérieur.
Cette vapeur, une fois son travail fourni, est récupérée dans un condensateur (parois indéformables) qui la transforme à nouveau en eau grâce au refroidissement qui s’y opère.
Cette vapeur liquéfiée (eau liquide) a cédé à l’extérieur (air ambiant) une quantité de chaleur de Qcond =1200kJ/kg. L’eau a donc finalement décrit un cycle de transformations.
Exercice 3 Puissance d’une turbine à vapeur
3.1 A l’aide du 1er principe, calculez la variation d’énergie interne massique (U2 – U1)/M et (U4 – U3)/M .
U12 = Q12 + W12
Or les parois du générateur de vapeur sont indéformablesdonc V=0 donc pas d’échange de travail avec l’extérieur W12 = 0
U12 = Q12 = + M . Qgén kgkJQM
Ugén /280012
U34 = Q34 + W34
Or les parois du condensateur sont indéformablesdonc W34 = 0
U34 = Q34 = - M . Qcond kgkJQM
Ucond /120034
Chaleurreçue
Chaleurcédée
Or les parois de la turbine sont calorifugée
donc
Exercice 3
Ucycle = U12 + U23 + U34 = 0
donc
U23 = W23
kgkJM
UU
M
U/160012002800341223
U23 = Q23 + W23
Q23 = 0
kgkJM
U
M
W/16002323
3.2 Sachant que l’eau décrit un cycle, déduisez-en la variation d’énergie interne massique (U3 – U2)/M et le travail massique W23/M qui est fourni à la turbine.
Exercice 3
3.3 La turbine entraînant l’alternateur possède dans ce cas un débit massique qturb= 4kg/s . Calculez la puissance P développée par la turbine.
On connaît:- le travail massique qui est fourni à la turbine : W23/M - le débit massique de la turbine : qturb
temps
masse
masse
Energie
temps
EnergieP
turbqM
WP 23
23
Utilisons une équation au dimension pour trouver l’expression de P :
Donc
A.N. P = 4 . 1600 103
P = 6,4 MW
1.4 Enthalpie
L’enthalpie H est une variable d’état.
Q12p = H12p
H = U + PV• Utilisation de la grandeur « enthalpie » :
Détermination de la chaleur échangée Q12
• Application : Transformations isobares (cas des réactions chimiques à pression atmosphérique)